2 закон динамики

2 закон динамики

Для описания законов динамики вводят динамические параметры – массу m , силу и момент силы . Масса тела – мера количества вещества, содержащегося в теле. Масса проявляется в двух свойствах:

а) в гравитации – в свойстве притягивать к себе другие тела и притягиваться ими;

б) в инерции – в способности сохранять свое первоначальное состояние при действии сил.

Для массы в замкнутой системе выполняется закон сохранения:

Масса тела m , содержащаяся в единице объема V тела называется плотностью ρ вещества:

Сила – результат взаимодействия и тел, при котором тела приобретают ускорения или деформируются, или имеет место и то и другое одновременно.

О наличии сил можно судить:

а) по их динамическому проявлению – по ускорению;

б) по статическому проявлению – по деформации.

Если тело не может свободно перемещаться в пространстве, а может лишь вращаться вокруг неподвижной оси, то эффект действия силы зависит не только от её величины, но и от того, в каком направлении она действует и к какой точке тела она приложена. Для характеристики этого вводится понятие момента силы (вращающего момента).

Момент силы – произведение силы на плечо d :

Плечо силы – кратчайшее расстояние от оси вращения О до направления действия силы, т.е. длина перпендикуляра, опущенного из оси О на направление действия силы:

Из рисунка видно, что плечо . Тогда момент силы М можно записать:

,

или в векторной форме .

В основе динамики лежат три закона Ньютона:

Первый закон Ньютона (закон инерции):

а) для поступательного движения – тело находится в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения, если результирующая всех действующих на тело сил равна нулю:

б) для вращательного движения – тело, способное вращаться вокруг неподвижной оси, будет находиться в покое или вращаться равномерно, если алгебраическая сумма моментов приложенных сил относительно оси вращения равна нулю:

Второй закон Ньютона (основной закон динамики):

а) для поступательного движения – тело получает ускорение пропорционально действующей на него результирующей всех сил и обратно пропорционально его массе:

где

Если учесть, что произведение массы m тела (материальной точки) на его скорость есть импульс тела :

то второй закон Ньютона можно записать в более общей форме

где ∆ t – время действия силы,

– изменение импульса тела (материальной точки);

б) для вращательного движения – угловое ускорение , получаемое телом (материальной точкой), прямо пропорционально результирующему моменту приложенных сил и обратно пропорционально моменту инерции тела (материальной точки):

где J – момент инерции тела (материальной точки).

Третий закон Ньютона (закон действия и противодействия):

а) для поступательного движения – силы, с которыми тела действуют друг на друга, равны по величине, противоположны по направлению и никогда не компенсируют друг друга, так как приложены к разным телам

где – сила, действующая на первое тело со стороны второго,

– сила, действующая на второе тело со стороны первого;

б) для вращательного движения – вращательные моменты равны по величине и противоположны по направлению:

при этом тела вращаются в разных направлениях.

Гравитационное взаимодействие играет в природе важную роль, оно присуще всем телам и определяется только массами тел. Закон гравитации (всемирного тяготения) установлен И. Ньютоном:

,

или в векторной форме

где – гравитационная постоянная,

r – расстояние между центрами масс тел,

– единичный вектор нормали.

Малая величина γ указывает на то, что гравитационное взаимодействие может быть значительным только в случае больших масс или малых расстояний.

Движение тел массой m только под действием сил тяготения называется свободным падением с ускорением свободного падения g . Величина g обычно рассматривается для массивных тел массой М (звезд, планет, спутников) и может быть определена по уравнению:

где М – масса массивного тела,

r – расстояние от центра масс массивного тела до рассматриваемой точки.

В частном случае, для Земли (если пренебречь суточным вращением Земли вокруг своей оси):

,

где r – расстояние от центра Земли до рассматриваемой т. А.

Если учесть, что Земля имеет форму не шара, а трехосного эллипсоида вращения ( шар сплюснутый у полюсов), то

Первую космическую скорость v 1 можно рассчитать, если учесть, что притяжение Земли выполняет роль силы, удерживающей спутники на круговой орбите (центростремительной силы ) :

Силы в природе и их проявление:

а) вес тела – сила, с которой тело вследствие тяготения к Земле действует на опору (или подвес), удерживающую тело от свободного падения:

б) невесомость – состояние тела, при котором оно движется только под действием силы тяжести с ускорением равным ускорению свободного падения в данной точке;

в) перегрузки – состояние тела, при котором оно движется с ускорением ;

г) сила упругости – возникает в телах при деформации и обусловлена взаимодействием атомов тела.

Деформация – изменение формы и размеров тел под действием внешних сил.

1) пластические – когда форма и размеры тел не восстанавливаются после прекращения действия внешних сил;

2) упругие – после прекращения действия внешних сил тело принимает первоначальную форму и размер.

1) растяжение или сжатие;

Основные характеристики деформации (на примере деформации растяжения стержня):

Закон Гука , справедливый только для упругой деформации, можно сформулировать двояко:

а) относительная деформация ε прямо пропорциональна напряжению σ :

где Е – модуль Юнга (определяется напряжением, при котором относительное удлинение равно единице).

б) абсолютная деформация тела ∆Х при упругой деформации прямо пропорциональна действующей на тело силе F :

F = k ∆Х (или F упр = – kХ ),

где k – коэффициент упругости (жесткости);

в) силы трения возникают между телами, соприкасающимися друг с другом и находящимися:

в покое – сила трения покоя F тр. пок :

где µ0 – коэффициент трения покоя,

N – сила нормального давления;

движущимися относительно друг друга – сила трения скольжения F тр :

где µ – коэффициент трения скольжения (зависит от природы и состояния поверхностей скольжения и не зависит от площади соприкасающихся поверхностей),

N – сила нормального давления.

Сила трения направлена вдоль поверхности соприкосновения тел против направления движения (действующей внешней силе) и в результате ее действия механическая энергия всегда превращается во внутреннюю энергию соприкасающихся тел;

г) если на материальную частицу (тело) в каждой точке пространства действуют определенные силы, то эту совокупность сил называют силовым полем. Если силы поля постоянные по величине, неизменны по направлению и не зависят от времени, то образуемые ими поля называются однородными или постоянными силовыми полями.

phys-portal.ru

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и .

Второй закон динамики

При взаимодействии двух свободных материальных точек, они, согласно третьему и второму законам динамики, будут двигаться с ускорениями, обратно пропорциональными их массам. [c.183]

Второй закон динамики и полученные из него выше уравнения и теоремы верны только для так называемого абсолютного движения точки т. е. движения по отношению к инерциальной ( неподвижной ) системе отсчета. [c.223]

Математический маятник состоит из материальной точки массой М, расположенной на нижнем конце невесомого стержня длиной L, свободно вращающегося вокруг оси, проходящей через его верхний конец (рис. 7.1). Наша задача заключается в том, чтобы найти частоту собственных колебаний маятника. Самый простой путь решения этой задачи — суметь написать в соответствующем виде второй закон динамики F = Afa. Это может быть сделано так же, как и в задаче 7.6. Однако очень поучительно попытаться решить эту задачу, исходя из закона сохранения энергии. Чтобы получить уравнения (18)—(22), можно также исходить и из сохранения момента импульса. Отклонения маятника будем измерять углом 0, который стержень об- разует с вертикалью. [c.207]

Обозначив массу точки через т, вектор ее ускорения через го и вектор действующей на точку силы через Р, мы получим следующее аналитическое выражение второго закона динамики [c.442]

Отметим, что второй закон динамики, как и закон инерции, справедлив для движения материальной точки по отношению к инерциальной системе отсчета. [c.442]

Второй закон динамики не является новым, динамическим определением силы, в него входит та же сила, которой мы дали определение в статике здесь обнаруживаются лишь новые, динамические свойства этой силы. Следовательно, произведение массы материальной точки на ее ускорение не есть определение силы, но оно равно силе по второму закону динамики. [c.442]

Таким образом, под действием одной и той же силы различные материальные точки приобретают ускорения, обратно пропорциональные массам этих точек. Следовательно, материальная точка с большей массой при воздействии одной и той же силы приобретает меньшее ускорение и поэтому меньше отклоняется от своего состояния инерции. Таким образом, из второго закона динамики (1) непосредственно видно, что масса является мерой инертности материальной точки. [c.443]

В то время как первый и второй законы динамики относятся к одной материальной точке, третий закон рассматривает взаимодействие двух материальных точек и поэтому делает возможным переход от динамики отдельной материальной точки к динамике сложных механических систем материальных точек. [c.444]

Приращение dv2 скорости и ракеты, обусловленное действием на эту ракету внешней силы Р, на основании второго закона динамики можно с той же точностью определить по формуле [c.595]

Теорема об изменении кинетической энергии точки. Пусть материальная точка массы т под действием переменной по модулю и направлению силы Р движется по некоторой криволинейной траектории (рис. 352). Согласно второму закону динамики получаем [c.618]

Уравнение (2) является основным уравнением теории удара в играет такую же рол ь, как второй закон динамики при изучении движений под действием обычных сил. [c.806]

Какая формула играет в теории удара роль второго закона динамики точки [c.838]

Эта формула математически выражает второй закон динамики, установленный Ньютоном на основе обобщения опытов, подобных рассмотренным выше. Он утверждает [c.33]

Пусть, например, взаимодействуют два тела, тогда, по третьему закону динамики, сила F12, действующая на первое тело со стороны второго, равна и противоположна по направлению силе F21, действующей на второе тело со стороны первого, т. е. Fi2 = —F21. Если гп, т.2 — массы первого и второго тел, то, по второму закону динамики, эти тела приобретают ускорения ai = F)2/m, и a2 = F2i/m2-Отсюда [c.36]

Рассмотрим тело, на которое не оказывают действия никакие другие тела. Это либо свободное тело и на него не действуют никакие силы, либо равнодействующая всех сил, действующих на это тело, равна нулю. Тогда по второму закону динамики (10.5) имеем dp/d/ = 0, откуда [c.40]

Уравнение (18.1) аналогично уравнению второго закона динамики, но при вращательном движении роль силы, массы и линейного ускорения соответственно играют момент силы, момент инерции и угловое ускорение. В частности, из уравнения (18.1) следует, что если момент внешних сил, действующих на тело, равен нулю (М=0), то при постоянном моменте инерции тело вращается с постоянной угловой скоростью (е = 0). [c.64]

В такой форме уравнение второго закона динамики применимо для неинерциальных систем отсчета, движущихся поступательно относительно инерциальной системы отсчета. Это уравнение учитывает не только силы, обусловленные взаимодействием тел, но и силы инерции, обусловленные свойствами неинерциальной системы отсчета. [c.83]

По третьему закону динамики, р2= —р1 и Р= —Рл. Брусок неподвижен, поэтому, по второму закону динамики, сумма действующих на него сил равна нулю р1-1-Рл = 0. Следовательно, Р]=—Рл и Р = Р, т. е. для Рис. 76 неподвижного тела сила тяжести равна весу. [c.94]

По второму закону динамики, сила тяжести связана с массой тела соотношением [c.96]

Если тело не находится в состоянии покоя, а движется с ускорением, то равенство значений веса и силы тяжести нарушается. Пусть тело, например брусок, подвешено на пружине к потолку кабины лифта, опускающейся вниз с ускорением а относительно системы отсчета, связанной с Землей (рис. 79). Тело (брусок) будет неподвижно висеть на пружине только тогда, когда движется с тем же ускорением, что и лифт. На брусок действуют две силы сила тяжести F=mg и сила натяжения Рн пружины. По второму закону динамики, mл=—mg [c.97]

Когда реактивная сила вызывает ускорение или торможение космического корабля, превышающее по своему значению ускорение свободного падения g, то наступает состояние перегрузки. В состоянии перегрузки деформации тела и вес возрастают. Например, при ускорении тела а =— по второму закону динамики имеем Кн= = mg—(—mg) =2mg, т. е. тело будет двигаться с ускорением 2g. Деформации в теле при этом возрастут так, что вес будет в два раза больше, чем у того же тела, находящегося в состоянии покоя на Земле. [c.99]

Фи.чическая величина — масса, входящая во второй закон динамики, характеризует способность тел приобретать ускорение под действием любой по своей природе силы. При этом ускорения, сообщаемые равными силами телам разной массы, обратно пропорциональны этим массам. Масса во втором законе динамики служит мерой инертных свойств тел, поэтому ее называют инертной. [c.106]

С другой стороны, под действием этой силы тело приобретает ускорение, которое по второму закону динамики должно быть равно отношению силы к инертной массе Шц тела [c.106]

Уравнение движения колеблющегося тела по второму закону динамики для малых колебаний имеет вид [c.166]

В соответствии со вторым законом динамики уравнение движения колеблющегося тела при затухающих колебаниях получим, прибавив к возвращающей силе силу сопротивления [c.182]

Зависимость между силой и сообщаемым ею ускорением устанавливает второй закон динамики, или второй закон Ньютона, который формулируется так ускорение, сообщаемое материальной точке силой, имеет направление силы и пропорционально ее модулю. [c.124]

Второй закон динамики, как и первый, имеет место только по отношению к инерциальной системе отсчета. Из этого закона непосредственно видно, что мерой инертности материальной точки явля- [c.182]

Третий закон механики проявляется при рассмотрении движе-1Н1Я тел в любой системе отсчета. Если, например, в результате механического воздействия некоторого тела А и материальной точки М массой т эта точка получает ускорение w, то сила Р, выражающая действие тела А на точку М, определяется вторым законом динамики [c.10]

Правило параллелограмма сил установлено в результате работ ряда ученых, из которых следует упомянуть С. Стевина (умер в 1633 г.) И. Ньютона и П. Вариньона (1654—1722). Симон Стевин доказал правило параллелограмма сил, исходя из невозможности существования вечного двигателя (perpetuum mobile). И. Ньютон и П. Вариньон доказывали правило параллелограмма сил, основываясь на принципах динамики. Собственно И. Ньютон рассматривал правило параллелограмма как добавление ко второму закону динамики, подтверждающее с современной нам точки зрения векторные свойства силы. Вариньон, не ограничиваясь дедуктивными соображениями, проверил правило параллелограмма экспериментально на построенном им приборе. [c.251]

Дифференциальное уравнение математического маятника. Выведите дифференциальное уравнение для случая математического маятника, пользуясь непосредственно вторым законом динамики F = Мл. При выводе уравнения используйте компоненту силы тяжести, перпендикулярную стержнк> маятника, когда он отклонен на угол 0. [c.234]

Связь между массой материальной точки, силой, приложенной к этой точке, и сообщае.мым ею ускорением устанавливается вторым законом динамики. Приведем этот закон в следующей формулировке произведение массы точки на ускорение, которое она получает под действием данной силы, равно по модулю этой силе, а направление ускорения совпадает с направлением силы. [c.442]

Единицу массы в системе МКГСС можно получить из второго закона динамики (4). Положив в формуле (4) Р=1 кГ, получим [c.446]

Формула Бинэ. Пусть на материальную точку М массы т действует центральная сила Р. Согласно второму закону динамики можно записать, что [c.669]

Шарик движется по окрухсности под воздействием нити равномерно, и поэтому его тангенциальное ускорение равно нулю. По (4.4) и (5.4), центростремительное ускорение шарика По второму закону динамики, растяну- [c.38]

Рассмотрим замкнутую систему, состоящую из двух тел. По третьему закону динамики, сила F21, с которой первое тело действует на второе, равна по абсолютному значению и противоположна по направлению силе F12, с которой второе тело действует на первое, т. е. Fi2 =—F21, или Fi2di = —F2idi. Тогда, основываясь на втором законе динамики (10.5), можно записать [c.41]

Рассмотрим систему из п тел, принимаемых за материальные точки, между которыми действуют консервативные и неконсерва-тпвные силы. В соответствии со вторым законом динамики для каждого из тел системы можно написать уравнение [c.54]

Итак, рассматривая движение тела относительно вращающейся системы отсчета, кроме результирующей сил, действующих со стороны других тел, надо учитывать еще центробежную силу инерции и силу Кориолиса. Иначе говоря, сила инерции, входящая в уравнение второго закона динамики, записанного в форме (22.2), применимой для неииерциальных систем отсчета, в этом случае складывается из центробежной силы инерции и силы Кориолиса [c.89]

Скачок давления на фронте ударной волны равен р—ро. Вследствие этого в направлении распространения волны действует сила (р—Ро)5, импульс которой за время равен (р—ро)8А1. По второму закону динамики, импу льс этой силы должен быть равен изменению импульса воздуха, т. е. 0вро5с1х= (р—ро)8А1. Поскольку с1х/с1 =с, то [c.241]

Смотреть страницы где упоминается термин Второй закон динамики : [c.187] [c.40] [c.41] [c.83] [c.89] [c.93] [c.109] [c.205] Смотреть главы в:

mash-xxl.info

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и .

Второй закон динамики Ньютона

Второй закон динамики Ньютона ускорение, приобретаемое телом, пропорционально действующей на него силе и обратно пропорционально массе тела. Первая производная от импульса математической точки по времени равна действующей на нее силе [c.198]

Так, второй закон динамики Ньютона для тела с постоянной массой имеет вид [c.199]

При установлении основных физических закономерностей процесса теплопроводности рассматривались закон сохранения тепловой энергии и закон Фурье. Основные физические закономерности конвективного теплообмена могут быть установлены на основании предыдущих законов, а также законов, описывающих движение жидкости. К последним относится основной закон динамики (второй закон динамики Ньютона) и закон сохранения массы (принцип неразрывности жидкости). Два этих закона позволяют найти поле скорости жидкости. [c.215]

Чтобы получить дифференциальные уравнения движения системы материальных точек, нужно выразить составляющие ускорения через координаты движущихся точек, применяя второй закон динамики Ньютона, согласно которому составляющая ускорения точки по любой координатной оси равна сумме составляющих по той же оси всех сил, действующих иа эту точку, поделенной на ее массу. Но это правило справедливо только для неподвижной системы координат и поэтому в нашем случае, где система координат движется вместе с точкой Мо, непосредственно неприменимо. [c.355]

Второй закон динамики (Ньютон). Ускорение материальной точки относительно инерциальной системы координат прямо пропорционально силе, приложенной к точке, и обратно пропорционально ее массе, т.е. [c.41]

Классическая динамика свободной материальной точки вытекает из законов И. Ньютона ( 124—131 т. I). Формулировка основного — второго закона И. Ньютона основывается на понятии о количестве движения материальной точки ( 126 т. I). [c.521]

Эта формула математически выражает второй закон динамики, установленный Ньютоном на основе обобщения опытов, подобных рассмотренным выше. Он утверждает [c.33]

Зависимость между силой и сообщаемым ею ускорением устанавливает второй закон динамики, или второй закон Ньютона, который формулируется так ускорение, сообщаемое материальной точке силой, имеет направление силы и пропорционально ее модулю. [c.124]

Ньютон сформулировал второй закон динамики так Изменение количества движения пропорционально движущей силе и происходит по направлению той прямой, по которой эта сила действует ). [c.66]

Зависимость между силой и сообщаемым ею ускорением устанавливает второй закон динамики, или второй закон Ньютона, который формулируется так [c.141]

Галилей открыл (1589 г.) законы падения тел на Землю. Ньютон пришел к общему понятию движения с переменной скоростью. К этому он присоединил очень трудное и важное для динамики понятие массы. Соотношение между изменением движения и силой сформулировано им во втором законе. [c.256]

Обратимся к прямой задаче динамики и рассмотрим уравнение, выражающее второй закон Ньютона [c.170]

Вторая аксиома, или основной закон динамики, принадлежащий Ньютону, устанавливает зависимость ускорения точки относительно инерциальной системы отсчета 01 действующей на нее силы и массы точки ускорение материальной точки относительно инерциальной системы отсчета пропорционально приложенной к точке силе и направлено по этой силе (рис, 1). Если Р есть приложенная к точке сила и а — ее ускорение относительно инерциальной системы отсчета Охуг, то основной закон можно выразить в форме [c.225]

Это название обусловлено также и тем, что основные теоремы динамики, как будет показано далее, являются следствиями, главным образом, второго закона Ньютона. [c.318]

Основой динамики абсолютного движения материальной точки является второй закон Ньютона, который формально охватывает и первый закон Ньютона — закон инерции. Действительно, если предполагать, что масса точки не зависит от времени, то из соотношения (П1.5Ь) вытекает, что при равенстве нулю равнодействующей Е сил, приложенных к точке, равно нулю и ускорение т. е. материальная точка движется по инерции равномерно и прямолинейно. [c.441]

Как и в классической динамике, эти уравнения вытекают из второго закона Ньютона ( 128 т. I). При рассмотрении второго закона Ньютона отмечалось, что в теории относительности следует исходить из равенства (III. 5а), указанного в т. I. Это равенство на основании соотношений (IV. 138) — (IV. 139) имеет следующий вид [c.523]

Открытие Галилеем законов свободного падения тел сыграло основополагающую роль в деле создания ньютоновской динамики и, в частности, второго закона Ньютона. [c.13]

Если к материальной точке приложены две или несколько сил, то ускорение, приобретаемое ею под действием равнодействующей этих сил, построенной по правилу параллелограмма, определится как векторная сумма ускорений точки под действием каждой слагаемой силы по отдельности. Это заключение является простым следствием второго закона Ньютона в принятой векторной формулировке (2). При этом используется допущение, что в динамических условиях, так же как и в статических, приложенные к материальной точке силы действуют на нее независимо друг от друга, т. е. наличие одних сил не вызывает изменений в действии других. Это положение составляет содержание принципа независимости действия сил, позволяющего применять в динамике правило параллелограмма сил и все те операции над системами сил, которые были установлены в статике. [c.16]

Из постановки этих двух основных задач динамики непосредственно следует, что из трех переменных, входящих в формулу (2) второго закона (масса, кинематика движения, сила), задаются только две масса и кинематические уравнения движения— в первой задаче динамики, масса и сила —во второй. Это говорит о том, что второй закон Ньютона, выраженный векторной формулой (2) или аналитически системой (7), не является тождеством (определением понятия силы), а представляет собой уравнение с неизвестным вектором силы F (первая задача динамики) или вектор-радиусом r t) (вторая задача динамики). [c.20]

Масса. Второй закон Ньютона (основная аксиома динамики). Наблюдение и опыт показывают, что материальные тела обладают рожденным свойством, из-за которого тело с трудом выводится из состояния покоя или изменяет свое движение. Способность материальной точки сопротивляться изменению ее скорости называется инертностью. [c.71]

Выражение (5.5), которое может быть также получено с помощью строгого анализа [4, 5], показывает, что величина Йк лри рассмотрении вопросов динамики электронов играет роль классического импульса. Тем не менее, хотя формула (5.5) выглядит как второй закон Ньютона, она ему не эквивалентна, поскольку в выражение для силы F не включена сила, связанная с периодическим полем кристалла, а Як определено неоднозначно и представляет собой не импульс, а квазиимпульс. [c.89]

Первый и второй законы динамики Ньютона справедливы в инерциальной системе отсчета. С достаточной для практики точностью такой системой можно считать гелиоцентрическую с началом в центре Солнца и с осями, направленными на неподвижные звезды. Любая система, покоящаяся или движущаяся равномерно и прямолинейно относительно инерциальной, тоже инерциальна. Так как Земля вращается вокруг своей оси и вокруг Солнца, то главным образом по первой причине система отсчета, связанная с ее поверхностью, не является инерциальной. Однако ошибка при допущении об инерциальности геоцентрической системы в большинстве практических расчетов пренебрежимо мала. [c.199]

Правило параллелограмма сил установлено в результате работ ряда ученых, из которых следует упомянуть С. Стевина (умер в 1633 г.) И. Ньютона и П. Вариньона (1654—1722). Симон Стевин доказал правило параллелограмма сил, исходя из невозможности существования вечного двигателя (perpetuum mobile). И. Ньютон и П. Вариньон доказывали правило параллелограмма сил, основываясь на принципах динамики. Собственно И. Ньютон рассматривал правило параллелограмма как добавление ко второму закону динамики, подтверждающее с современной нам точки зрения векторные свойства силы. Вариньон, не ограничиваясь дедуктивными соображениями, проверил правило параллелограмма экспериментально на построенном им приборе. [c.251]

Ньютоном второй закон динамики был дан в более общей форме, иначе, чем это было сделано в предыдущих параграфах Для характеристики механического состояния при двнжеиии тела вводится еще одна величина — количество движения тела (или импульс). Количество движения тела — векторная физическая величина, численно равная произведению массы на скорость и имеющая направление, совпадающее с направлением скорости тела. Если количество движения тела с массой т обозначим К, то при скорости V [c.66]

Сделаем предварительно следующее замечание об использовании уравнений Лагранжа для описания относительного движения в неинерциальной системе отсчета. В гл. И было установлено, что второй закон Ньютона (а значит, и основные теоремы динамики) может быть использован и в неинерциальной системе отсчета, если к /-Й точке системы (/=],. . N) помимо действующих сил приложить силы инерции — переносную, Ji ep = = — miWi ер. и кориолисову, Ji кор = — 2т,- (ш х / o, )- [c.160]

Теорема 5.1.1. (Приыщш Даламбера-Лагранжа). Для того чтобы ускорения Ги материальных точек (ш,у,г ), I/ = удовлетворяли второму закону Ньютона в инерциальной системе отсчета под действием активных сил и идеальных двусторонних связей (см. 3.8), необходимо и достаточно выполнение общего уравнения динамики [c.378]

В этой главе будет рассмотрен ряд основных положений динамики, дающих возможность находить первые интегралы дифференциальных уравнений двилгения материальной точки. Эти положения динамики будем называть теоремами, так как они являются непосредственными следствиями из основных законов и аксиом механики. Заметим, что иногда эти теоремы называют также законами, но, конечно, при этом их надо четко отличать от основных законов механики — законов Ньютона. Основные теоремы динамики — это выводы в первую очередь из второго закона Ньютона, который поэтому называется основным законом механики. [c.359]

Теорему об изменении кинетического момента системы в ее движении относительно центра инерции можно было доказать иначе, не используя формулу (1.51), а исходя из основного закона динамики относительного движения ( 230 т. I). Как известно, всякую задачу при изучении относительного движения материальной точки можно решать как задачу об абсолЕОТ-ном движении, но вместо второго закона Ньютона для абсолютного движения нужно пользоваться основным законом динамики относительного движения [c.66]

Почти все выводы, получеппые в предыдущих главах, о двииа—иии механических систем опирались на второй закон Ньютона, устанавливающий зависимость ме кду ускорением точки и действующей на нее силой. Одпако второй закон Ньютона справедлив только для точки постоянного состава. Динамика систем неремеи пого состава требует особого рассмотрения. [c.214]

Второй закон Ньютона (основной закон динамики). Произведение массы точки на ускорение, получаемое точкой относительно инерциалъной системы координат под действием приложенной к ней силы, равно этой силе, т. е. [c.94]

Смотреть страницы где упоминается термин Второй закон динамики Ньютона : [c.203] [c.535] [c.10] [c.278] [c.274] [c.320] [c.25] Смотреть главы в:

mash-xxl.info

Смотрите так же:

  • Разбор слов Пребывание Разбор слов Пребывание ПРЕБЫВА́НИЕ, -я, ср. 1. Состояние по глаг. пребывать (во 2 знач.). Пребывание у власти. □ В последние дни пребывания в Гонконге погода значительно изменилась. И. Гончаров, Фрегат «Паллада». Месяцы пребывания в штабе […]
  • Строительство арбитражного суда в москве Строительство здания Арбитражного суда в Иркутске начнется в 2018 году Автор: Александр Макаров, 2901 3 53 Новое здание Арбитражного суда начнут строить в 2018 году в Иркутске на улице 4-ой Советской. На строительство уже выделены […]
  • Ставка транспортного налога в челябинске Транспортный налог Челябинская область 2017 год. Льготы и сроки уплаты. Ставки транспортного налога на 2017 год для Челябинской области Для удобства мы оформили сводную таблицу для легковых, грузовых автомобилей, автобусов и мотоциклов в […]
  • Нотариус октябрьский район иваново Нотариус Иваново - адреса, режим работы Двадцать одна нотариальная контора ведет деятельность на сегодняшний день в городе Иваново (Ивановский городской нотариальный округ). Список нотариусов Иваново не меняется с 2012 года, отзыве были […]
  • Закон кирхгофа спектральная плотность Закон Кирхгофа Кирхгоф, опираясь на второй закон термодинамики и анализируя условия равновес­ного излучения в изолированной системе тел, установил количественную связь между спектральной плотностью энергетической светимости и спектральной […]
  • Следственный комитет комсомольск на амуре Комсомольский-на-Амуре следственный отдел на транспорте Адрес: 681013, Хабаровский край, г. Комсомольск-на-Амуре, ул. Красногвардейская, 34 Телефон: тел/факс 8 (4217) 54-36-88 Руководитель: Кутиков Дмитрий Сергеевич Заместитель […]

Обсуждение закрыто.